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La première particule découverte a été baptisée Ds(2317), où « 2317 » correspond à sa masse exprimée en MeV/c2 (plus de deux fois la masse du proton). Elle a été observée comme un pic très prononcé dans le spectre de masse obtenu en combinant un Ds(1969), état fondamental scalaire (c'est-à-dire de spin nul) du système, et un pion neutre (voir figure). Pour cette particule, le spin des deux quarks s'alignent (S = 1) pour compenser le moment orbital (L = 1) de sorte que la particule soit scalaire (c'est-à-dire de spin total J=0). La seconde particule, le Ds(2460), est observé comme un pic moins prononcé dans le spectre de masse obtenu soit en remplaçant le Ds(1969) par un Ds*(2112), état fondamental vectoriel (c'est-à-dire de spin 1) du système, soit en remplaçant le pion neutre par un photon. Pour cette particule, les spins des deux quarks s'anti-alignent (S = 0) de sorte que la particule soit vectorielle (c'est-à-dire de spin total J = 1). Toutes les études confirment ces hypothèses concernant l'attribution des nombres quantiques aux deux nouvelles particules. Si l'écart de masse entre les deux particules (environ 350 MeV/c2) est bien à peu près égal à la différence de masse entre le Ds*(2112) et le Ds(1969) comme le prédit la théorie, la masse du Ds(2317) s'avère beaucoup plus faible que prévue. En particulier, la masse est inférieure au seuil de désintégration en un méson charmé non étrange D et un kaon K. Ainsi, pour des raisons purement cinématiques, le Ds(2317) ne peut se désintégrer par interaction forte dans son mode de prédilection. Seuls sont ouverts des modes de désintégration tel que le mode observé, Ds π0, qui est très défavorisé car il viole la symétrie d'isospin, une symétrie presque exactement respectée par les interactions fortes. Cela explique pourquoi cette particule apparaît si étroite dans le spectre de masse (la largeur du pic est purement due à la résolution expérimentale) plutôt que comme une résonance large et difficilement identifiable.
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